Аннотация:

лазерное зажигание (Li) обеспечивает точное манипулирование сроками зажигания и местоположения и перспективно для зеленого сжигания автомобильных и ракетных двигателей и Aero-Turbines Под Лестница-топливо условия с улучшенной эмиссией Эффективность; Тем не менее, достижение полностью эффективного и надежного зажигания по-прежнему является вызов. Здесь мы сообщаем о реализации зажигания наклона метана / воздух смесь с 100% Усовершенствование успеха от Ultrashort Фемтосекундный лазер, который давно считался неподходящим зажиганием топлива Источник. Мы . продемонстрировать, что минимальная энергия зажигания может уменьшаться на Sub-Mj уровень в зависимости от лазера Фламаменты Образование и показывает, что результирующий ранний радикальный выход OH значительно увеличивается, поскольку энергия лазера достигает порогового значения зажигания, показывая четкую границу для пропуска и огонь потенциальные механизмы для надежных ультракорт Л.И. Индуцирован на филаментацию Нагреваемый эффект с последующим экзотермическими химическими реакциями, в сочетании с эффектом линии зажигания вдоль нить. Наш . результаты проложить путь к надежное и эффективное зажигание Лестное топливо Двигатели по UltraShort-Ibulsed Лазеры.

Введение:

лазерное зажигание (Li) многообещающий электрод меньше Альтернатива электронным искром зажигания Лестное топливо / воздух Смеси, предлагающие высокую тепловую эффективность с низким вредным выбросы1. Одним из наиболее распространенных методов Li является наносекунция лазерное Зажигание зажигания (NS-LISI) 2,3,4,5,6,7, в котором горючие смеси проходят Multiphoton Ионизация с последующим поломкой лавины, в результате чего высокотемпературный и плазма высокого давления наряду с Sockwaves. После Shockwave Расширение, горячая плазма, состоящая из многих атомов и ионов, остынет, и развивается к ядру пламени, наконец развивающее полное сгорание через химическое ветвление Реакции. Тем не менее, неизбежный снятый снятый колебания энергии, возникающие в результате источников света NS, приводят к стохастической природе поломки, влияя на реальные маршруты и производящих потенциал INSFIRY2.

Хотя . Li не является новой концепцией, обычно считается, что воспламенение Lean-Tower Смеси от UltraShort Фемтосекунды (FS) лазер трудно реализовать, с Пробой лавины не может встречаются на FS с временным временем, а также FS-лазер, вызванный Температура плазмы 1-2 заказы меньше меньших чем которые накачаны NS Lasers8,9, оба из которых уменьшают Lean-топливо воспламеняемость. Действительно, исследователи не смогли зажечь нежирные смеси, используя интенсивную FS-лазерное Плазменные искры в жесткой фокусировке Схема10. В качестве альтернативы, было предложено, что лазер FS может быть вспомогательным источником для поддержки формирования плазмы и последовательного управления потоком в NS-LISI10, а также для повышения скорости сгорания и устойчивости пламена когда Его скорость повторения высокая (≥500 Гц) 11,12.

Здесь мы сообщаем о неожиданных результатах Доказательство принципа Лестное топливо Сжигание с высокой скоростью успеха, используя интенсивный FS Лазер. скорее чем полагаясь на очень плотно сосредоточенный лазерный луч FS, мы использовали интенсивный лазер FS, распространяющийся в Lean Methane / air смесь в самонациональный Режим, широко называемый FS лазерные филаментации13,14. Динамическое равновесие между самофокусировка и плазма Defocusining В лазерной нити позволяет генерировать несколько Rayleigh Range или более длинные плазменные каналы с помощью лазерной интенсивности зажаты на ~ 50-100 TW . CM-2 уровень. Недавние исследования показали, что молекулы топлива могут быть активированы и даже фрагментированы на высокоинтенсивность Лазерные нити, производящее многого сгорания Intermediates15. В частности, длинная нить предоставляет возможность «многоточечный» зажигание вдоль нити, в дальнейшем называют «линия» зажигание, которое может улучшить надежность зажигания Lean Mixtures7. Кроме того, внутри лазерной нисер FS Хотя Начальная температура молекул газа определяется путем различных путей осаждения энергии, таких как Multiphoton / туннель Ионизация, диссоциация, Раман возбуждение и столкновение Accity16,17,18,19,20,21, только ~ 1400 k (ref. 16), низкотемпературный Реакция окисления молекул метана все еще может возникать22, что может позволить инициировать горючие химии реакции.

В настоящем исследовании мы продемонстрировали реализацию и надежность FS Li путем облучения наклонного метана / воздух смесь с интенсивным 40-FS, 800-нм Лазерный импульс в Фламаменты режим. Мы . Показать, что лазерная энергия насоса для присварного сгорания может уменьшаться до ~ 1,5 MJ . с энергетическим осаждением ~ 25%, подразумевая, что он принимает только Sub-Mj энергия для достижения ФС Li. Запись разрешено по времени пламя ядра изображения и спектроскопия оптической эмиссии (OES) спектры при различных насосных лазерных энергиях, мы дополнительно показываем, что результирующая радикальная доходность ОН играет важную роль в Lean Methane / Air Сжигание, которое резко увеличивается, когда лазерная энергия насоса достигает минимального зажигания энергия. Мы . приписать UltraShort Механизмы Li к термическому воздействию от осаждения энергии лазера в нитей с последующей химическими реакциями сгорания и устойчивость к линию зажигания эффект.

UltraShort . Лазерное зажигание на разных Energies:

С экспериментальной установкой, показанной в Рис. 1a . (для экспериментальные детали, см. «Методы»), в Рис. 1b, мы показываем экспериментально записанные вид сбоку изображения ламинара Premixed метан / воздух поток облучается интенсивными FS лазерными низерными нитями при разных входных лазерных энергиях, все из которых выше чем критическая сила для самофокусировка23. Видно из Рис. 1b . что Когда Входная энергия лазера была 1.2 MJ, кроме FS-FILAMECED, вызванный флуоресценция вдоль нити, без пламени может быть наблюдается; То есть Li не удалось под этим условием. как энергия лазера увеличилась до 1.4 MJ, слабый пламя над нитью начал появляться, и, поскольку энергия лазера еще больше увеличивается, пламя с сильным оптическим эмиссионным излучением наблюдаться, что размыты , вызванные Filament флуоресценция. Вышеуказанные результаты ясно указывают на то, что UltraShort Л.И. может быть однозначно достигнуто в Lean Methane / air смесь Когда Входная лазерная энергия - > 1.5 MJ, который оценивается на один порядок ниже чем что (несколько десятки MJ) в NS-LISI Схема 2,9,24. Кроме того, в FS Filicate зажигание мы получили наневный предел φ = . 0,75 . (φ: отношение эквивалентности топлива на воздух) когда . Лазерная энергия была установлена ​​на 1.8 MJ, который также был примерно на один порядок меньше, чем что (несколько десятки MJ) в NS-LISI Для того же Lean Limit24. Это должен подчеркивать, что мы проверили Li At φ = . 0,82 . С 1.8-MJ лазерная энергия > 1000 раз и, следовательно, достигнуты 100% Оценка успеха, показывающая надежность такого подхода для воспламенения наращивания смеси.

Динамическая эволюция пламени Ядро:

К . Определите динамику зажигания лазерной нити, мы показываем, в Рис. 2, записанные вид сбоку изображения Lean-топливо Поток накачивается 1.8-MJ входная лазерная энергия с разными ICCD Задержки времени в фиксированном окне времени 50 μs (для экспериментальные детали, см. «Методы»). Как показано в Рис. 2, височная эволюция ядра пламени к размножению пламени может быть четко наблюдается, в каких сильных оптических выбросах из плазменной нити видно в окне времени взаимодействия (t = -5 NS), а затем слабые формы ядра пламени на временной задержке T = 20 мкс. После поколения ядро ​​пламени вертикально расширяется наружу с нитью ось. Поскольку время задержки дополнительно увеличивается, верхние и нижние фронты фронтов пламени пламени распространяются вдоль противоположных направлений, а ядро ​​пламени развивается в сферическую форму при t ~ 1 РС. Когда . Время задержки увеличивается, индуцирован лазер Пламя кажется четко, что дополнительно развивается до большого размер. Кроме того, поскольку развивается сгорание, верхние и нижние фронты пламени ведут себя по-разному, имеющие конусообразные и почти плоские конструкции, соответственно, похожие на те в NS-LISI25.

Более того, мы измеряли разрешены сроком OES . спектры для исследования механизмов образования пламени, как показано в Рис. 3. . Для . задержка ворот т = -5 . NS, несколько спектральных полос появляются в OES спектр, который назначен флуоресцирующим свободным радикалом CH (431.4 MEM: a2δ-x2π; 314.5 NM: C2σ-X2π) и ох (289.2 и 308,9 нм: A2σ + -x2π +), и нейтральные и ионные молекулы азота N2 (C3PU-B3PG) и N2 + (B2σU + -x2σg +) 26,27. Когда . Время задержки увеличивается, за исключением радикалов OH, флуоресценция интенсивности других видов резко снижается потому что эти . Виды все короткие жили, как правило, примерно несколько десятков наносекунд или короче в лазере Filament28. Интенсивность флуоресценции OH медленно уменьшается при микросекале, подразумевая, что она может быть результатом из нескольких физических процессов, включая конкуренцию между производством и потреблением радикалов ОН, а также расширение ядра пламени после Когда . Время задержки превышает 1 мс, высокоинтенсивность Флуоресценция выбросов ОН и CH радикалы на ~ 308,9 и 431,4 Н.М. вновь появляется в OES спектры из-за распространяющегося пламени29, указывающие на то, что метан / воздух Пламя появляется с временем задержки зажигания ~ 1 РС.

Энергетическое осаждение Измерение:

К . Исследуйте механизм, ответственный за зажигание, мы также расследуем энергетическое осаждение зажигания Пульс в Лестное топливо метан / воздух поток экспериментальной установки, показанной в Рис. 4a . (см. «Методы» для детали). Рисунок 4b показывает зависимость сочетания к плазме энергия (CPE) на входной лазерной энергии при разных лазерных повторении скорости. Это можно увидеть в Рис. 4b . что CPE Увеличивается линейно, когда входная энергия лазера увеличивается от 0,4 до 2.0 MJ, который приписывается в линейную зависимость объема плазмы нити накала на входном лазере Energy30. Поскольку энергия инцидента лазер находится в диапазоне 0,1-0,4 MJ, CPE очень низкий и даже достигает нуля из-за уменьшения генерации плазмы Эффективность. Это также можно увидеть из Рис. 4b . что все измеренные эффекты отложения энергии являются <30%, которые намного ниже чем те (40-60%) NS-LISI25. Очевидно, что минимальная энергия зажигания может снижаться до Sub-Mj Уровень (<0,4 Mj), который составляет примерно на один порядок меньше, чем Сообщенные значения в NS-LISI6. Более того, обнаружена, что CPE Эффективность почти одинаковы в диапазоне для различных скоростей лазерного повторения, указывая на то, что передача энергии от лазерного импульса до плазмы нечувствительна к зажиганию и сжиганию процессам.

О, радикальная флуоресценция в начале времени Стадия:

К . Определить роль радикалов OH в Ultrashort Ли, мы также измерили OES Спектры радикалов ОН в окне раннего времени (Δt = 100 мкс, а t = 50 NS) с различными входными лазерными энергиями, как показано в Рис. 5a. Как лазерная энергия варьируется от 1.2 до 2.0 MJ, спектральная зона радикалов OH на ~ 308.9 нм может быть четко наблюдается для всех случаев, но их интенсивностей флуоресценции значительно различны. К . ясно видеть вариацию в флуоресценции OH, Рис. 5b . Сюжеты интенсивности флуоресценции ОН, встроенные из 306,5 к 312.4 нм как функция входного лазера энергия. Можно наблюдать из Рис. 5b . что интенсивность сигнала ОН остается почти такой же Когда Лазерная энергия - <1.4 MJ, но значительно увеличивается, а затем насыщает, как энергия лазера увеличивается от 1.4 до 2.0 MJ. Тенденция вариации флуоресценции ОН, измеренная в начале времени с различными энергиями, согласуется с результатами зажигания, показанными в Рис. 1b, и указывает на прямые доказательства корреляции между плотностью радикальной числа и конечным Li. Что . это, когда Плотность числа радикалов OH достигает определенного уровня, пламя Forms31. Следовательно, OH радикалы могут служить индикатором лазерной нити зажигание.

Обсуждение:

Основываясь на предыдущих измерениях в Air32, для целенаправленного Ti: Sapphire Лазерный луч (800 NM и 40 FS) С фокусным расстоянием 20 см, плотность плазмы оценивается, чтобы быть ~ 1017-1018 CM-3. Критическая сила, ПЦР, для Керр Самофокусировка в воздухе ~ 10 GW . (Ref. 23), а зажатая интенсивность лазера - ~ 1014 W CM-2 (Ref. 33). Потому что . Объемная доля молекул воздуха в смеси составляет ~ 92% и первая энергия ионизации (12,6 EV) молекул метана лежит между молекулами кислорода (12.1 EV) и молекулы азота (15,6 EV) 34, мы можем принять эти ценности для понимания текущих экспериментальных результатов. В результате когда Лазерная энергия варьируется от 1.2 к 2.0 MJ, пиковая мощность падающего лазерного импульса увеличивается от ~3 ПЦР . до 5 ПЦР, как показано в фиг. 4b . и 5b.

Лазерная нить, генерируемая в смеси, устанавливает высокая плотность плазменный бассейн, который состоит из обильных ионизированных или нейтральных Фрагментированные продукты горючих смесей, таких как N2 +, O2-, и O3, а также углеводород фрагменты. В частности, известно, что в высокой плотности метан / воздух Плазма, большое количество атомов кислорода может быть сформировано следующим Реакции19:

N ++ O2 → NO ++ o

(1)

N + O2 → NO + O

(2)

E + O2 → O + O

(3)

Благодаря Раман возбуждение, ионизация и фрагментация, некоторые из лазерной энергии связаны с плазмой, нагревают горючей смеси и приводят к температуре газа ~ 1400 К, как сообщается в Air16. В этой области температурные, чувствительные к температуре Абсоргия водорода от столкновения CH4 Молекулы с атомными фрагментами кислорода становится эффективным (Ref. 22), производя от радикалов OH через Реакция:

CH4 + O → CH3 + OH

(4)

Связывание с радикальной формированием, ветвление цепи Реакции окисления начинаются и, наконец, происходит сгорание, в результате чего пламя. Это должен Следуйте отметить, что есть другая реакционная рутина, продуцирующая радикалы OH Methane пиролиз22. Однако этот путь не эффективен до Температура газа превышает 2500 К. . Следовательно, вклад термического разложения на производство от радикалов OH в Ultrashort Ли может быть пренебрегают.

Мы . Также рассмотрим возможные механизмы, ответственные за пропущенные и пожарные результаты, показанные в Рис. 1b. С . При всех условиях лазерной энергии образуется лазерная нить, интенсивность лазера и, следовательно, начальная температура считается одинаковым для всех случаев. Однако, как увеличение энергии ввода лазера, хотя Интенсивность лазера в ните фиксирована, плотность и объем плазмы могут по-прежнему увеличить 32, создавая более широкую плотность радикала радикала ОН в начале процесса, как показано в Рис. 5b. Дополнительные радикалы OH Progrote Распространение цепи реакции, выпуск больше тепловой энергии и ускоряют реакции окисления CH4 молекулы. Кроме того, расширение длины нити в случае высокой входной лазерной энергии усиливает эффект зажигания линии, в пользу сгорания Развитие. Тем не менее, это должен Также следует отметить, что успешное зажигание от лазерной нити требуется правильный баланс между плотностью плазмы и длиной нити, которые чувствительны к внешним условиям фокусировки32,33.

Повышение интенсивности флуоресценции OH от беззабожного огня в индуцирован на наливание зажигание поразительно отличается от этого в NS-LISI, где Интенсивность сигнала линейно увеличивается, поскольку энергия лазера увеличивается вокруг ThreeShold25. Значительное увеличение радикалов OH вокруг порогового значения зажигания в корпусе накаливания показывает четкую границу между успешным и неудачным зажиганием события. Тем не менее, в NS-LISI Схема, о радикалах, в основном происходит из атомной рекомбинации в процессе охлаждения горячей плазмы, генерируемой поломки. Стохастическая природа поломки вокруг порога влияет на цепное ветвление, что приводит к потенциальному зажиганию срок 49. С . Там нет разбивки в Ultrashort Li, результат зажигания может быть легко предопределен.

Таким образом, мы продемонстрировали, что зажигание наклона метан / воздух Смесь можно однозначно достичь с чрезвычайно низкой суб-MJ минимальная энергия зажигания и сверхвысокая Оценка успеха от Ultrashort ФС импульсный лазер, который распространяется в Фламаменты режим. серией нелинейных эффектов, таких как Raman возбуждение, сильное поле Ионизация и молекулярная диссоциация, высокоинтенсивность Лазерная нить устанавливает высокая плотность свободный радикальный бассейн с температурой газа ~ 1400 K в горючем смесь. много ОН радикалы, произведенные в высокотемпературный Радикальный бассейн необходим для UltraShort Li. Надежность этой схемы зажигания происходит из уникального свойства лазерной нити, то есть, устойчивый высокий уровень оптической плотности плазмы внутри продольно расширенной нити нити, вызывающий одновременное зажигание вдоль нити Линия. Настоящий подход, в котором ультракорт Ли из Лестное топливо Смеси работает в относительно низкотемпературные и сантиметр-длинный Плазменная нить, предоставляет возможности для расследования Ультрафаст физический / химикат процессы на FS / PS Срок ... После лазерное топливо Взаимодействие и имеет общую применимость к сложным условиям сгорания в различных двигателях, которые не находятся в стехиометрических ROTISIOS35.

Методы:

Мы . Проведены эксперименты с линейно поляризованными 800-нм и 40-FS лазерные импульсы, которые были изготовлены из Ti: сапфир Фемтосекундная лазерная система (спектры Физика, Spitfire Ace). Скорость повторения варьировалась от 4 до 1 кГц, а выходная энергия была ~ 2.5 MJ, который мог бы быть ослабленным полуволна пластина и поляризатор. Лазерный импульс был сосредоточен на основе слитого диоксида кремния (F = 20 CM) генерировать одну нить, расположенное 10 мм над McKenna горелка, чей Конфигурация можно найти в Ref. 28. . Длина нити была измерена, чтобы быть ~ 0,8 см для входной лазерной энергии 2.0 MJ. Скорость Primixed метан / воздух Газ был установлен на 1 м S - 1 С числом Рейнольдса 670 Так что поток газа был ламинар. Primixed Ламинарный поток был установлен на топливо постное Состояние с отношением эквивалентности φ = . 0,82 . ± . 0,02 . для последующих экспериментов за возгоранием, в котором пламя, которые не были самостоятельными были Изучены.

Для . Измерения спектральных и визуализации, мы собрали оптические излучения, излучаемые из нити или воспламеняемого пламени в направлении, перпендикулярном лазерной распространении с помощью слитого объектива на диоксида кремния (F = 6 см), используя A 7: 1 Телескоп Визуализация Схема. Собранный свет был сосредоточен на входной щели спектрометра (Андор Shamrock SR-750i) Оснащен ICCD Камера (Андор ISTAR). Для . Спектральное измерение, ширина щели спектрометра установлена ​​при 200 мкМ, а свет диспергировал на 500 линий MM-1 решетка, а затем захвачена ICCD. Частота перерасхода лазера была установлена ​​на 100 Гц. Для . Измерение изображения, ширина щели была отрегулирована на 2.5 мм, и решетка была изменена на нулевой порядок, так что изображения могут быть непосредственно взят ICCD. Частота перерасхода лазера была установлена ​​на 4 Гц.

Для . Мониторинг зажигания лазерной нити при разных энергиях, показанных в Рис. 1b, ICCD Ворота были открыты с временем окна Δt = . 20 мс и задержка T = -5 . нс. Когда . Измерение динамики ядра пламени и решено время спектры, показанные в фиг. 2 и 3, окно ворот ICCD был установлен как Δt = . 50 мкс, а задержка ворот варьирована от t = -5 . NS до t = 6 мс. Обратите внимание, что время прибытия лазерного импульса в зоне взаимодействия является T = 0 NS. Когда . Запись OES спектры в окне раннего времени, как показано в Рис. 5, ICCD был открыт на фиксированный период Δt = . 100 μs с временной задержкой T = 50 NS. Это должен подчеркнуть, что одноразовый ФС Л.И. было однозначно достигнуто, но для каждого изображения и спектра было накоплено 20 и 200 независимых событий зажигания, чтобы увеличить их Соотношение сигнал / шум Соотношение.

В измерении отложения энергии показано в Рис. 4, лазерная энергия измеряла счетчиком мощности лазера, который был помещен на положениях 20 см от горелки до и после нить. Цены на лазерные повторения составляли 50, 100 и 200 Гц. Энергия, нанесенная в плазму, была рассчитана путем вычитания передаваемой энергии (измеряется после нить) от падающего лазера энергия.

Рекомендации:

1. .

Ронни, P. D. . лазер против Обычное зажигание пламя. Оптический eng. 33, 501-521 (1994).

Объявления

статья

Google Scholar

2. .

Брэдли, D. et . al. Основы высокоэнергетического искрового зажигания с лазерами. Сгорание. Пламя 138, 55-77 (2004).

статья

Google Scholar

3. .

Phuoc, Т. X. . Индуцирован лазер искровое зажигание фундаментальные и Приложения. Opt. Лазеры eng. 44, 351-397 (2006).

MathScinet .

статья

Google Scholar

4. .

Грэм-Роу, D. & . Вон, Р. Лазеры для двигателя зажигание. Nat. Фотоника . 2, 515-517 (2008).

Объявления

статья

Google Scholar

5. .

Тауэр, Дж., Кофлер, H. & . WINTNER, E. Лазер инициирован зажигание. Лазер Фотоника Rev. . 4, 99-122 (2010).

Объявления

статья

Google Scholar

6. .

Ли, X. H. . et . al. Лазерное индуцированное искровое зажигание коаксиального метан / кислород / азот диффузия пламя. Opt. Экспресс 22, 3447-3457 (2014).

Объявления

статья

Google Scholar

7. .

Патан, P. & . Нандганкар, М. Обзор: многоточечный . Система лазерного зажигания и его приложения к IC Двигатели. Opt. Лазер Технол. 130, 106305 (2020).

статья

Google Scholar

8. .

Сюй, H. Л. . et . al. Механизм флуоресценции азота внутри фемтосекундной лазерной нити в воздух. Chem. Phys. 360, 171-175 (2009).

статья

Google Scholar

9. .

Phuoc, Т. X. . & . Белый, F. P. . Индуцирован лазер искровое зажигание CH4 / воздух Смеси. Сгорание. пламя 119, 203-216 (1999).

статья

Google Scholar

10. .

Kojima, H., Такахаши, E. & . Фурутани, H. Разбивка плазмы и Vortex Control для лазерного зажигания с использованием комбинации нано- и Femto-Second Лазеры. Opt. Экспресс 22, A90-A98 (2014).

Объявления

статья

Google Scholar

11. .

Ю, X. et . al. Плазмасимая Сжигание метана с использованием фемтосекунды лазер. Opt. Lett. 36, 1930-1932 (2011).

Объявления

статья

Google Scholar

12. .

Ю, X. et . al. Стабилизация Primixed CH4 / O2 / N2 Пламя с использованием фемтосекунды лазерное плазма. Opt. Lett. 37, 2106-2108 (2012).

Объявления

статья

Google Scholar

13. .

Подбородок, S. Л. . et . al. Распространение мощных фемтосекундных лазерных импульсов в OpticalMedia: Физика, приложения и новые вызовы. Может. J. . Phys. 83, 863-905 (2005).

Объявления

статья

Google Scholar

14. .

Курон, А. & . Мисирович, А. Фемтосекунды Фламаменты В прозрачном СМИ. Phys. Реп. 441, 47-189 (2007).

Объявления

статья

Google Scholar

15. .

Сюй, H. Л. . et . al. Фемтосекундная лазерная ионизация и фрагментация молекул для окружающей среды чувствительность. Лазер Фотоника Rev. . 9, 275-293 (2015).

Объявления

статья

Google Scholar

16. .

Точка, G. et . al. Генерация долгоживущих ждущие Каналы с использованием фемтосекунды Фламаменты в воздух. J. . Phys. B AT. Моль. Оптический Phys. 48, 094009 (2015).

Объявления

статья

Google Scholar

17. .

Шварц, J. et . al. Ультрафиолетовое Флайветность в воздух. Opt. Коммунальный. 180, 383-390 (2000).

Объявления

статья

Google Scholar

18. .

Stepelfeldt, H. & . Seideman, T. Colloquium: Выравнивание молекул с сильным лазером импульсы. Rev. . Мод. Phys. 75, 543-557 (2003).

Объявления

статья

Google Scholar

19. .

PETIT, Y. et . al. Изготовление озона и оксидов азота лазером Флайветность. Appl. Phys. Lett. 97, 021108 (2010).

Объявления

статья

Google Scholar

20. .

Саофф, H. et . al. лазер , вызванный накалаком аэрозоль формирование. Atmos. Chem. Phys. 13, 4593-4604 (2013).

Объявления

статья

Google Scholar

21. .

Гато, J. et . al. Максимизация осаждения энергии путем формирования мало цикла Лазер импульсы. J. . Phys. B AT. Моль. Оптический Phys. 51, 135402 (2018).

Объявления

статья

Google Scholar

22. .

BergLind, T. & . Unner, J. Временное развитие ОН-концентрация Профили в ядрах зажигания, изучаемые однопульсный импульс лазер индуцировал флуоресценция. Сгорание. Пламя 63, 279-288 (1986).

статья

Google Scholar

23. .

Лю, W. & . Подбородок, S. Л. . Прямое измерение критической мощности фемтосекунды Ti: Sapphire Лазерный импульс в воздух. Opt. Экспресс 13, 5750-5755 (2005).

Объявления

статья

Google Scholar

24. .

Бедуно, J. Л. . et . al. Измерения минимальной энергии зажигания в Premixed Ламинар метан / воздух поток с помощью лазера индуцирован искра. Сгорание. Пламя 132, 653-665 (2003).

статья

Google Scholar